Ці лазери дуже умовно можна виділити в окремий тип, так як у них використаний приблизно такий самий механізм збудження активного середовища (накачування), як у газових або твердотільних лазерів.

Як накачування також використовуються лазерні діоди. Ці джерела були розроблені для телекомунікаційних систем волоконного зв'язку, де вони застосовуються як підсилювачі сигналів. Уявіть собі, що кристал, в якому відбувається генерація корисного лазерного випромінювання, як би розтягнутий на кілька десятків метрів і є серцевиною волокна діаметром кілька мікрон, яка знаходиться всередині кварцового волокна. Випромінювання діодів прямує в кварцове волокно, і на всьому його протязі відбувається оптичне накачування серцевини.

Застосування лазерного скла як активний елемент у твердотільних лазерах відоме давно. На відміну від кристалів, лазерне скло має невпорядковану внутрішню структуру. Поряд зі склоутворюючими компонентами SiO 2 , B 2 O 3 , P 2 O 5 , BeF 2 , в них містяться Na 2 O, K 2 O, Li 2 O, MgO, CaO, BaO, Al 2 O 3 , Sb 2 O 3 . Активними домішками найчастіше є іони неодиму Nd 3+ ; використовуються також гадоліній Gd 3+, ербій Er 3+, гольмій Але 3+, ітербій Yb 3+. Концентрація іонів неодиму Nd 3+ у склі доходить до 6% (за масою).

У лазерному склі досягається висока концентрація активних частинок. Іншою перевагою такого скла є можливість виготовлення активних елементів великих розмірів практично будь-якої форми і з дуже високою оптичною однорідністю. Скло одержують у платинових або керамічних тиглях. До недоліків використання скла як лазерних матеріалів слід віднести відносно широку смугу генерації (310 нм) і низьку теплопровідність, що перешкоджає швидкому відводу тепла при потужному оптичному накачуванні.

Волоконні лазери мають дуже високу (до 80%) ефективність перетворення випромінювання лазерних діодів на корисне випромінювання. Для забезпечення їх роботи достатньо повітряного охолодження. Ці лазерні джерела дуже перспективні для систем цифрового запису друкованих форм.

На рис. 3.22 представлена ​​схема роботи волоконного лазера з напівпровідниковою накачкою та у загальному вигляді весь оптичний тракт аж до оброблюваного матеріалу. Головна особливість цього лазера полягає в тому, що випромінювання тут народжується в тонкому діаметром всього 68 мкм, волокні (серцевині; наприклад, активним середовищем може бути ітербій), яке знаходиться всередині кварцового волокна діаметром 400600 мкм. Випромінювання лазерних діодів накачування вводиться в кварцове волокно і поширюється вздовж всього складного складного волокна, що має завдовжки кілька десятків метрів.

Рисунок 3.22 – Оптична система з волоконним лазером:

1 - серцевина, легована ітербієм, діаметр 6-8 мкм; 2 – кварцове волокно, діаметр 400-600 мкм; 3 – полімерна оболонка; 4 – зовнішнє захисне покриття; 5 – лазерні діоди оптичного накачування; 6 – оптична система накачування; 7 – волокно (до 40 м); 8 – коліматор; 9 – модулятор світла; 10 – оптична система, що фокусує

Випромінювання оптично накачує серцевину, і саме тут, на атомах ітербію, відбуваються фізичні перетворення, що призводять до лазерного випромінювання. Поблизу кінців волокна на серцевині роблять два про дифракційних дзеркала як набору насічок на циліндричної поверхні серцевини (дифракційні решітки) – так створюється резонатор волоконного лазера. Загальну довжину волокна та кількість лазерних діодів вибирають, виходячи з необхідної потужності та ефективності. На виході виходить ідеальний одномодовий лазерний пучок з рівномірним розподілом потужності, що дозволяє сфокусувати випромінювання в пляму малого розміру і отримати більшу, ніж у разі потужних твердотільних Nd:YAGлазеров, глибину різкості.

Варто також відзначити, що ряд таких властивостей випромінювання волоконних лазерів, як, наприклад, характер поляризації пучка, робить зручним та надійним керування цим випромінюванням за допомогою акустооптичних пристроїв та дозволяє реалізувати багатопроменеві схеми запису зображень.

Оскільки оптичне накачування йде по всій довжині волокна, то відсутні такі властиві звичайним твердотільних лазерів ефекти, як термолінза в кристалі, спотворення хвильового фронту внаслідок дефектів самого кристала, нестабільність променя в часі та ін, які завжди перешкоджали досягненню максимальних можливостей твердотільних систем. Однак самі принципи будови та роботи волоконного лазера гарантують високі експлуатаційні характеристики та роблять дані пристрої досконалими перетворювачами світлового випромінювання на лазерне.

«Сердечник» лазера завтовшки лише кілька мікрометрів складається з ітербію і функціонує як резонатор. Найкращої якості вдається досягти при довжині хвилі випромінювання 1110 нм, при цьому довжина оптоволоконного кабелю може досягати 40 м. Серійно випускаються лазери потужністю від 1 до 100 Вт, з ККД близько 50%. Оптоволоконні лазери зазвичай не вимагають спеціального охолодження. Мінімальний розмірплями у сучасних оптоволоконних лазерів - близько 20 мкм, причому при використанні механізмів корекції вдається зменшити до 5 мкм. Глибина фокусу становить 300 мкм, що дозволяє без механізму автофокусування успішно працювати із формними матеріалами різної товщини.

Під волоконними лазерами розуміють твердотільні лазери з оптичним накачуванням, активним елементом яких є волоконний світловод з добавками лазерних активаторів. Найбільш перспективними для світловодних систем є лазери на волокнах, активованих іонами неодиму. Іони неодиму мають дві основні лазерні лінії з центральними довжинами хвиль мкм та мкм, що лежать у спектральному діапазоні, де втрати та дисперсія світла у кварцових волокнах мінімальні.

Рис. 4.11. Залежність довжини ретрансляційної ділянки від швидкості передачі інформації для ступінчастого світловоду із загасанням для мкм:

1 - для лазерного діода (спад характеристики на ділянці ВС обумовлений міжмодовою дисперсією) 2 - для сбетовипромінюючого діода (спад характеристики обумовлений на ділянці широким спектром діода, на ділянці - додатково спадом частотної характеристики)

Спектральні характеристики посилення неодиму практично не залежать від зовнішніх умов, температурний дрейф довжини хвилі, що відповідає максимуму посилень іонів неодиму, дорівнює тоді як для напівпровідникових середовищ цей параметр становить Волоконна конструкція випромінювача дозволяє за допомогою стандартних роз'ємів ефективно вводити випромінювання в волоконні світловоди та одномодові.

Незважаючи на ці переваги і, як буде показано нижче, широкі функціональні можливості, волоконні лазери досі не вийшли із стадії досліджень. Пояснюється це тим, що при створенні волоконно-оптичних систем багато завдань вирішувалися з використанням добре розроблених напівпровідникових випромінювачів, особливо у впроваджуваних насамперед досить простих системах, де визначальну роль грає одна з основних переваг напівпровідникових джерел - можливість прямої модуляції інтенсивності випромінювання струмом накачування. У твердотільних лазерах, зокрема в лазерах на середовищах, активованих неодимом, швидкісна модуляція інтенсивності випромінювання зміною потужності накачування принципово неможлива через порівняно великий час поздовжньої релаксації. Неможливість швидкого «вмикання» інверсного населення обмежує частоти прямої модуляції значеннями Гц. Розвиток світловодних систем, особливо перспективних систем найближчого майбутнього з когерентним прийомом та багатоканальним спектральним

ущільнення стимулює розробки волоконних лазерів, які можуть використовуватися не тільки як генератори, але і як підсилювачі світла.

Існуючі конструкції волоконних лазерів можна поділити на три групи. У волоконних лазерах першої групи використовуються джгути з декількох волокон великої довжини та потужне накачування імпульсними газорозрядними лампами. Позитивний зворотний зв'язок у таких конструкціях утворюється за рахунок відображення світла від торців волокон та зворотного розсіювання на мікрозгинах та неоднорідностях.

Рис. 4.12. Конструкції волоконних лазерів а - з торцевою накачкою; б - з поперечним накачуванням для волокон малого діаметра, в-з безпосередньоюукладанням волокон на лінійку - випромінюючий майданчик - дзеркало резонатора лазера, прозоре для випромінювання; 13 - активне волокно; 5 - дзеркало резонатора; 6 – оптичний клей, 8 – відбивач, 9 – скляний цилідр, 10, 12 – радіатори; 11, 14 – лінійки СІД

Лампова накачування дозволяє реалізувати високі коефіцієнти посилення за один прохід, проте вимагає застосування систем примусового рідинного охолодження і громіздких блоків живлення, що, мабуть, робить малореальним створення малогабаритних пристроїв. Певні перспективи у цьому сенсі можуть полягати у застосуванні газорозрядних мікроламп. До переваг конструкцій з ламповим накачуванням слід віднести можливість використання їх як оптичних підсилювачів хвилі, що біжить, і регенеративних підсилювачів з досить високим (~30-40 дБ) посиленням.

У конструкціях волоконних лазерів другої групи використовуються короткі відрізки монокристалічних та скляних волокон, активованих іонами неодиму. Накачування проводиться через торець волокна напівпровідниковим лазером або СІД. Досить висока ефективність накачування досягається в результаті узгодження спектра випромінювання напівпровідникового випромінювача на ДГС GaAlAs з однією з інтенсивних ліній поглинання неодиму з центральною довжиною хвилі.

0,81 мкм. Схематично конструкція волоконних лазерів другої групи зображена на рис. 4.12 а. Внаслідок малого коефіцієнта посилення активного середовища резонатор лазера утворюється

діелектричними дзеркалами з високим коефіцієнтом відбиття. Таку конструкцію мають лазери на монокристалічному волокні з алюмоітрієвого гранату з неодимом скляних кварцових волокнах з неодимом. Є повідомлення про генерацію з торцевим накачуванням криптоновим лазером в кристалічному волокні і з накачуванням аргоновим лазером в волокні з рубіну. Зовнішній резонатор (рис. 4.12, а) був утворений дзеркалами з діелектричним покриттям, одне з яких мало коефіцієнт відображення для лазерного випромінювання з мкм і лише для випромінювання накачування, друге дзеркало з таким же високим коефіцієнтом відображення для лазерного випромінювання досить добре відображало світло накачування Дзеркала були розташовані практично впритул до торців волокна. Накачування здійснювалося поверхневим СІД з діаметром випромінюючого майданчика 85 мкм. Порогова потужність накачування становила

Основні переваги волоконних лазерів такої конструкції - малі споживана потужність і габаритні розміри. Основні недоліки: торцева схема накачування не дозволяє використовувати відрізки волокна з довжиною понад 1 см, що обмежує вихідну потужність. Крім того, технологія виготовлення та юстування цих лазерів складна, а наявність СІД накачування в одного з торців ускладнює використання лазера як підсилювач оптичних сигналів.

Багатовиткові волоконні лазери з поперечним накачуванням лінійками СІД (рис. представляють конструкції третьої групи . На лінійку СІД укладається кілька витків скляного волокна, серцевина якого активована іонами неодима. Конструкція певною мірою поєднує переваги волоконних лазерів першої і другої груп і позбавлена. Застосування в якості джерел накачування напівпровідникових випромінювачів робить такі системи досить малогабаритними, використання поперечної схеми накачування і довгих відрізків волокна дозволяє отримати досить велике посилення за один прохід. неодима і відповідно з великим коефіцієнтом поглинання світла накачування.Такими властивостями володіють волокна, виконані з ультрафосфатів неодима. ми способами. Так, відрізок волокна багаторазово простягається крізь скляний циліндр діаметром близько 1 мм (рис. 4.12, б), на зовнішню поверхню якого нанесено покриття, що відбиває

підвищення ефективності використання випромінювання накачування. Цей спосіб кращий для волокон із малим зовнішнім діаметром (мкм). Волокна більшого діаметра можуть бути покладені на лінійку СІД виток до витка (рис. 4.12, в). Обидві конструкції можуть використовуватися як оптичні підсилювачі хвилі, що біжить, при цьому один з кінців світловоду є входом підсилювача, другий - виходом. Нанесення дзеркальних покриттів на торці волокон дозволяє здійснювати лазерну генерацію з резонатором волокон Фабри - Перо.

Особливості лазерних процесів в активних волоконних світловодах визначаються наявністю специфічної лазерної генерації без позитивного зворотного зв'язку.

Рис. 4.13. Волоконний світловод: а - з активною серцевиною та пасивною оболонкою; б - з пасивною серцевиною та активною оболонкою (2)

У цьому полягає основна відмінність волоконних лазерів від лазерів на активних об'ємних елементах. Щоб пояснити сутність цього процесу, близького до режиму суперлюмінесценції у напівпровідникових СІД, розглянемо деяку елементарну ділянку світловоду, в якій створено інверсну населеність (рис. 4.13, а). Спонтанне випромінювання відбувається рівноймовірно у всіх напрямках, проте випромінювання, зосереджене у двох конусах кутів, що мають спільну з волокном вісь і визначаються кутом розкриття 20, не виходить із серцевини. Тут

де - відповідно показники заломлення серцевини та оболонки Це випромінювання збуджує власні коливання (моди) світловоду, які посилюються за допомогою стимульованого випромінювання у процесі розповсюдження по волокну вправо та вліво (рис. 4.13 а). Та ж картина спостерігається для будь-якої іншої елементарної ділянки активної серцевини світловода. На виході такого волоконного джерела світла розбіжність випромінювання приблизно визначається числовою апертурою волокна

Доки інтенсивність світлових хвиль, що поширюються назустріч один одному в активному світловоді, значно менше величини, що насичує посилення, зустрічні хвилі незалежні, так само як незалежні та енергії, що переносяться різними модами світловода. У умовах процес посилення спонтанного випромінювання з допомогою вимушеного описується добре відомими рівняннями лазерного підсилювача без насичення і з урахуванням спонтанного випромінювання. Спектральна щільність потужності випромінювання в одній моді на виході активної ділянки світловода завдовжки (рис. 4.13 а) дорівнює

Тут – постійна Планка; - Частота світлових коливань; - населеності верхнього та нижнього лазерних рівнів; - Коефіцієнта посилення на одиницю довжини, де - Коефіцієнт Ейнштейна для вимушеного переходу; - Нормована форма спектральної лінії посилення; с – швидкість світла. Максимальна потужність, що генерується, може обмежуватися або довжиною світловода або, як і в лазерах з резонаторами, насиченням. Природно, що у процесі посилення відбувається звуження спектра генерації проти спектром люмінесценції з допомогою те, що спектральні компоненти у центрі лінії посилюються більше. Ширина спектра визначається посиленням і формою, причому спектр випромінювання через відсутність резонатора є суцільним.

Розглядається специфічний світловодний лазерний процесмає три істотні аспекти.

1. Активний волоконний світловод можна використовувати як джерело світла без оптичного резонатора.

2. При створенні волоконних лазерів за традиційною схемою з резонатором необхідно враховувати, що розглянутий процес може призвести до насичення посилення за один прохід, у результаті зворотний зв'язок втратить сенс. У цьому випадку значення необхідно вибирати так, щоб була далека від значення, що насичує посилення.

3. У оптичних волоконних підсилювачах генерація світла в результаті розглянутого процесу є основним джерелом шуму. Спектральна щільність потужності шуму в одній моді, перерахована на вхід підсилювача, як випливає з формули (4.12), дорівнює

У чотирирівневій системі, якою є схема лазерних рівнів неодиму, зазвичай і при великих посиленнях

В об'ємних підсилювачах шум посиленого спонтанного випромінювання здавна вважається принципово непереборним (див., наприклад, роботу ), однак у волоконних підсилювачах можливе значне зниження його рівня при використанні світловоду, зображеного на рис. 4.13, 6. Одномодове волокно, серцевина якого виготовлена ​​з кварцового скла з добавкою, що підвищує показник заломлення, наприклад, має оболонку зі скла, активованого іонами неодиму. Створення інверсної населення в оболонці призводить до посилення моди серцевини з ефективним коефіцієнтом посилення

де - Коефіцієнт посилення в оболонці; - частина потужності моди серцевини, яка розповсюджується в оболонці; Р - загальна потужність, що переноситься цією модою. Співвідношення змінюється від 0,99 до 0,1 за зміни параметра волокна від 0,6 до 2,4048 . При серцевині починає ефективно спрямовувати основну моду шляхом локалізації її поля поблизу себе, збуджується друга мода. Формула отримана тим же способом, що і вираз для коефіцієнта загасання волокна з оболонкою, в якій відбуваються втрати випромінювання, поступаються за своїми волоконними якостями. Істотними недоліками перших є температурна нестабільність лінії посилення (для мкм), значні втрати при стиковці одномодових волоконних світловодів з планарним світловодом підсилювача та високий рівень потужності шуму – випромінювання суперлюмінесценції.

Волоконні лазери відкривають можливості створення нових типів ВОД. Чутливий елемент, яким є волоконний світловод, являє собою частину волоконного кільцевого або лінійного резонатора лазера.

Рис. 4.14. Одночастотні волоконні лазери з розподіленим зворотним зв'язком (а) та бреггівськими дзеркалами (б): 1 – активна серцевина; 2 - оболонка з періодичною структурою

Зміна фази світлових коливань під впливом зовнішніх чинників призводить у лазерах до зміни частот генерації різних мод. Інформація про зовнішніх впливахміститься у зміні частоти міжмодових биття. На основі волоконного лазера з кільцевим резонатором, який реалізується зварюванням кінців світловода або їх з'єднанням, досить просто створити малогабаритний лазерний волоконний гіроскоп.

Стабільні одночастотні волоконні лазери можуть бути виконані у вигляді конструкції з розподіленим зворотним зв'язком або розподіленим бреггівським відображенням. Для цього на певних ділянках волокна одним із способів, що будуть описані нижче (див. п. 4.8), створюється волоконний спектральний фільтр, що відбиває (рис. 4.14). Такі джерела можуть використовуватися у фазових ВОД.

Використання суперлюмінесцентних волоконних лазерів дозволяє спростити конструкцію пасивних волоконних гіроскопів і підвищити їхню чутливість за рахунок зниження рівня шумів, викликаних наявністю об'ємних елементів. У кільцевих інтерферометрах гіроскопах рівень шумів знижується при зменшенні довжини когерентності випромінювання джерела та кількості об'ємних елементів (див. 3.6). У волоконному джерелі легко досягти, щоб довжина когерентності випромінювання була більша, ніж різниця ходу зустрічних хвиль інтерферометра, обумовлена ​​обертанням та невзаємними ефектами. Суперлюмінесцентні волоконні лазери мають ширину спектра нм і досить високу імпульсну потужність.

з'єднується з волоконним кільцевим інтерферометром за допомогою стандартних відгалужувачів.

Волоконні лазери компактні та міцні, точно наводяться та легко розсіюють теплову енергію. Вони бувають різних видів і, маючи багато спільного з оптичними квантовими генераторами інших типів, мають власні унікальні переваги.

Волоконні лазери: принцип роботи

Пристрої цього типу є варіацією стандартного твердотільного джерела когерентного випромінювання з робочим тілом з оптоволокна, а не стрижня, пластини або диска. Світло генерується легуючим домішкою в центральній частині волокна. Основна структура може змінюватись від простої до досить складної. Пристрій ітербієвого волоконного лазера таке, що волокно має велике відношення поверхні до об'єму, тому тепло може бути легко розсіяне.

Волоконні лазери накачуються оптично, найчастіше за допомогою діодних квантових генераторів, але в деяких випадках такими ж джерелами. Оптика, що використовується в цих системах, як правило, є волоконними компонентами, причому більшість або всі вони з'єднані один з одним. У деяких випадках використовується об'ємна оптика, а іноді внутрішня оптоволоконна система поєднується із зовнішньою об'ємною оптикою.

Джерелом діодного накачування може бути діод, матриця, чи безліч окремих діодів, кожен із яких пов'язані з з'єднувачем волоконно-оптичним світловодом. Легированное волокно кожному кінці має дзеркало об'ємного резонатора - практично у волокні роблять решітки Брэгга. На кінцях об'ємної оптики немає, якщо вихідний промінь не переходить у щось інше, ніж волокно. Світловод може скручуватися, так що при бажанні лазерний резонатор може мати довжину кілька метрів.

Двоядерна структура

Структура волокна, що використовується у волоконних лазерах, має важливе значення. Найбільш поширеною геометрією є двоядерна структура. Нелеговане зовнішнє ядро ​​(іноді зване внутрішньою оболонкою) збирає світло, що накачується, і направляє його вздовж волокна. Вимушене випромінювання, що генерується у волокні, проходить через внутрішнє ядро, яке часто є одномодовим. Внутрішнє ядро ​​містить присадку ітербію, що стимулюється світловим пучком накачування. Існує безліч некругових форм зовнішнього ядра, серед яких - гексагональна, D-подібна і прямокутна, що зменшують ймовірність непопадання світлового пучка до центрального ядра.

Волоконний лазер може мати торцеве або бічне накачування. У першому випадку світло від одного або кількох джерел надходить у торець волокна. При бічній накачці світло подається в розгалужувач, який подає його до зовнішнього ядра. Це відрізняється від стрижневого лазера, де світло надходить перпендикулярно до осі.

Для такого рішення потрібно багато конструктивних розробок. Значна увага приділяється підведенню світла накачування в активну зону, щоб зробити інверсію заселеності, що веде до вимушеного випромінювання у внутрішньому ядрі. Серцевина лазера може мати різний рівень посилення залежно від легування волокна, а також від його довжини. Ці фактори настроюються інженером-конструктором для отримання необхідних параметрів.

Можуть виникнути обмеження потужності, зокрема, під час роботи межах одномодового волокна. Такий сердечник має дуже малу площу поперечного перерізу, і через нього проходить світло дуже високої інтенсивності. При цьому стає все більш відчутним нелінійне розсіювання Бріллюена, яке обмежує вихідну потужність кількома тисячами ватів. Якщо вихідний сигнал досить високий, торець волокна може бути пошкоджений.

Особливості волоконних лазерів

Використання волокна як робоче середовище дає велику довжину взаємодії, яка добре працює при діодному накачуванні. Ця геометрія призводить до високої ефективності перетворення фотонів, а також надійної та компактної конструкції, в якій відсутня дискретна оптика, яка потребує налаштування або вирівнювання.

Волоконний лазер, який дозволяє йому добре адаптуватися, може бути пристосований як для зварювання товстих листів металу, так і для отримання фемтосекундних імпульсів. Світловолоконні підсилювачі забезпечують однопрохідне посилення та використовуються у сфері телекомунікацій, оскільки здатні посилювати багато довжин хвиль одночасно. Таке ж посилення застосовується в підсилювачах потужності з генератором, що задає. У деяких випадках підсилювач може працювати з лазером безперервного випромінювання.

Іншим прикладом є джерела спонтанного випромінювання з волоконним посиленням, у яких вимушене випромінювання пригнічується. Ще одним прикладом може служити романівський волоконний лазер з посиленням комбінованого розсіювання, що істотно зсуває довжину хвилі. Він знайшов застосування в наукових дослідженнях, де для комбінаційної генерації та посилення використовується фторидне скловолокно, а не стандартні кварцові волокна.

Проте, як правило, волокна виготовляють із рідкоземельною легуючою домішкою в ядрі. Основними добавками є ітербій та ербій. Іттербій має довжини хвиль від 1030 до 1080 нм і може випромінювати в ширшому діапазоні. Використання 940-нм діодного накачування значно скорочує дефіцит фотонів. Ітербій не має жодного з ефектів самогасіння, які є у неодиму при високих щільностях, тому останній використовується в об'ємних лазерах, а ітербій - у волоконних (вони забезпечують приблизно однакову довжину хвилі).

Ербій випромінює в діапазоні 1530-1620 нм, безпечному для очей. Частоту можна подвоїти для створення світла при 780 нм, що недоступно для волоконних лазерів інших типів. Нарешті, ітербій можна додати до ербію таким чином, що елемент поглинатиме випромінювання накачування і передаватиме енергію ербію. Тулій - ще одна легуюча присадка зі свіченням у ближній інфрачервоній ділянці, яка, таким чином, є безпечним для очей матеріалом.

Висока ефективність

Волоконний лазер є квазі-трирівневою системою. Фотон накачування збуджує перехід від основного стану на верхній рівень. Лазерний перехід є переходом з нижньої частини верхнього рівня в один з розщеплених основних станів. Це дуже ефективно: наприклад, ітербій з 940-нм фотоном накачування випромінює фотон із довжиною хвилі 1030 нм і квантовим дефектом (втратою енергії) лише близько 9%.

На противагу цьому неодим, що накачується при 808 нм, втрачає близько 24% енергії. Таким чином, ітербій за своєю природою має більш високу ефективність, хоча і не вся вона досяжна через втрату деяких фотонів. Yb може бути накачаний у ряді смуг частот, а ербій – довжиною хвилі 1480 або 980 нм. Більш висока частота не така ефективна, з точки зору дефекту фотонів, але корисна навіть у цьому випадку, тому що при 980 нм доступні кращі джерела.

Загалом ефективність волоконного лазера є результатом двоступінчастого процесу. По-перше, це ККД діода накачування. Напівпровідникові джерела когерентного випромінювання дуже ефективні, з 50% ККД перетворення електричного сигналу на оптичний. Результати лабораторних досліджень свідчать, що можна досягти значення 70 % і більше. При точному відповідності вихідного випромінювання лінії поглинання волоконного лазера досягається високий ККД накачування.

По-друге, це оптико-оптична ефективність перетворення. При невеликому дефекті фотонів можна досягти високого ступеня збудження та ефективності екстракції з оптико-оптичною ефективністю перетворення 60-70%. Результуючий ККД знаходиться в діапазоні 25-35%.

Різні конфігурації

Оптоволоконні квантові генератори безперервного випромінювання можуть бути одно-або багатомодовими (для поперечних мод). Одномодові виробляють високоякісний пучок для матеріалів, що працюють або посилають промінь через атмосферу, а багатомодові промислові волоконні лазери можуть генерувати більшу потужність. Це використовується для різання та зварювання, і, зокрема, для термообробки, де освітлюється велика площа.

Довгоімпульсний волоконний лазер є, по суті, квазінеперервним пристроєм, що зазвичай виробляє імпульси мілісекундного типу. Зазвичай його робочий цикл становить 10%. Це призводить до більш високої пікової потужності, ніж у безперервному режимі (зазвичай, у десять разів більше), що використовується, наприклад, для імпульсного свердління. Частота може досягати 500 Гц залежно від тривалості.

Модуляція добротності у волоконних лазерах діє так само, як і в об'ємних. Типова тривалість імпульсу знаходиться в діапазоні від наносекунди до мікросекунди. Чим довше волокно, тим більше часу потрібно для Q-перемикання вихідного випромінювання, що веде до тривалішого імпульсу.

Властивості волокна накладають деякі обмеження модуляцію добротності. Нелінійність волоконного лазера більш значна через малу площу поперечного перерізу сердечника, так що пікова потужність повинна бути дещо обмежена. Можна використовувати або об'ємні перемикачі добротності, які дають більш високу продуктивність або волоконні модулятори, які приєднуються до кінців активної частини.

Імпульси з модуляцією добротності можуть бути посилені у волокні або об'ємному резонаторі. Приклад останнього можна знайти в Національному комплексі імітації ядерних випробувань (NIF, Лівермор, Каліфорнія), де ітербієвий волоконний лазер є генератором для 192 пучків. Малі імпульси у великих плитах із легованого скла посилюються до мегаджоулів.

У волоконних лазерів із синхронізацією частота повторення залежить від довжини посилюючого матеріалу, як і в інших схемах синхронізації мод, а тривалість імпульсу залежить від пропускної спроможностіпосилення. Найкоротші перебувають у межах 50 фс, найбільш типові - у діапазоні 100 фс.

Між ербієвими та ітербієвими волокнами існує важлива відмінність, внаслідок чого вони працюють у різних режимах дисперсії. Леговані ербієм волокна випромінюють при 1550 нм області аномальної дисперсії. Це дозволяє виробляти солітони. Іттербієві волокна знаходяться в області позитивної або нормальної дисперсії; у результаті вони породжують імпульси з вираженою лінійною частотою модуляції. В результаті для стиснення довжини імпульсу може знадобитися брегівська решітка.

Є кілька способів зміни волоконно-лазерних імпульсів, зокрема для надшвидких пікосекундних досліджень. Фотоннокристалічні волокна можуть бути виготовлені з дуже малими ядрами для отримання сильних нелінійних ефектів, наприклад, для генерації суперконтинууму. На противагу цьому фотонні кристали також можуть бути виготовлені з великими одномодовими сердечниками для уникнення нелінійних ефектів при великих потужностях.

Гнучкі фотонно-кристалічні волокна з великим сердечником створюються для застосування, що потребує високої потужності. Одним із прийомів полягає у навмисному вигині такого волокна для усунення будь-яких небажаних мод вищого порядку із збереженням лише основної поперечної моди. Нелінійність створює гармоніки; за допомогою віднімання та складання частот можна створювати більш короткі та довші хвилі. Нелінійні ефекти можуть також стискати імпульси, що призводить до появи частотних гребінок.

Як джерело суперконтинууму дуже короткі імпульси виробляють широкий безперервний спектр за допомогою фазової самомодуляції. Наприклад, з початкових 6 пс імпульсів при 1050 нм, які створює ітербієвий волоконний лазер, виходить спектр у діапазоні від ультрафіолету до 1600 нм. Інший ІЧ-джерело суперконтинууму накачується ербієвим джерелом на довжині хвилі 1550 нм.

Велика потужність

Промисловість нині є найбільшим споживачем волоконних лазерів. Великим попитом зараз користується потужність порядку кіловата, що використовується в автомобілебудуванні. Автомобільна промисловість рухається до випуску автомобілів із високоміцної сталі, щоб вони відповідали вимогам довговічності та були відносно легкими для більшої економії палива. Звичайним верстатам дуже важко, наприклад, пробивати отвори у цьому вигляді сталі, а джерела когерентного випромінювання роблять це легко.

Різання металів волоконним лазером, в порівнянні з квантовими генераторами інших типів, має ряд переваг. Наприклад, ближній інфрачервоний діапазон хвиль добре поглинається металами. Промінь може бути доставлений по волокну, що дозволяє роботу легко переміщувати фокус при різанні та свердлінні.

Оптоволокно задовольняє найвищі вимоги до потужності. Зброя ВМФ США, випробувана в 2014 р., складається з 6-волоконних 5,5-кВт лазерів, об'єднаних в один пучок і випромінюючих через оптичну систему, що формує. 33 кВт установка була використана для ураження Хоча промінь не є одномодовим, система представляє інтерес, оскільки дозволяє створити волоконний лазер своїми руками зі стандартних, доступних компонентів.

Найвища потужність одномодового джерела когерентного випромінювання IPG Photonics становить 10 кВт. Задає генератор виробляє кіловат оптичної потужності, яка подається в каскад підсилювача з накачуванням при 1018 нм зі світлом від інших волоконних лазерів. Вся система має розміри двох холодильників.

Застосування волоконних лазерів поширилося також на високопотужне різання та зварювання. Наприклад, вони замінили контактне зварювання листової сталі, вирішуючи проблему деформації матеріалу. Управління потужністю та іншими параметрами дозволяє дуже точно різати криві, особливо кути.

Найпотужніший багатомодовий волоконний лазер – установка для різання металів того ж виробника – досягає 100 кВт. Система заснована на комбінації некогерентного пучка, тому це не промінь надвисокої якості. Така стійкість робить волоконні лазери привабливими промисловості.

Буріння бетону

Багатомодовий волоконний лазер потужністю 4 кВт може використовуватися для різання та буріння бетону. Навіщо це потрібно? Коли інженери намагаються досягти сейсмостійкості існуючих будівель, потрібно бути дуже обережним із бетоном. При установці в ньому, наприклад, сталевої арматури, звичайне ударне буріння може призвести до появи тріщин і послабити бетон, але волоконні лазери ріжуть його без дроблення.

Квантові генератори з модульованою добротністю волокна використовуються, наприклад, для маркування або виробництва напівпровідникової електроніки. Також вони використовуються в далекомірах: модулі розміром з руку містять безпечні для очей волоконні лазери, потужність яких становить 4 кВт, частота 50 кГц та тривалість імпульсу 5-15 нс.

Обробка поверхонь

Існує великий інтерес у невеликих волоконних лазерах для мікро- та нанообробки. При знятті поверхневого шару, якщо тривалість імпульсу коротше 35 пс, відсутнє розбризкування матеріалу. Це виключає утворення заглиблень та інших небажаних артефактів. Імпульси у фемтосекундному режимі виробляють нелінійні ефекти, які не чутливі до довжини хвилі та не нагрівають навколишній простір, що дозволяє працювати без суттєвого пошкодження або ослаблення навколишніх ділянок. Крім того, отвори можуть бути розрізані з великим відношенням глибини до ширини - наприклад, швидко (протягом декількох мілісекунд) зробити невеликі отвори в 1-мм нержавіючої сталі за допомогою 800-фс імпульсів з частотою 1 МГц.

Можна також проводити поверхневу обробку прозорих матеріалів, наприклад, очі людини. Щоб вирізати клапоть при мікрохірургії ока, фемтосекундні імпульси щільно фокусуються високоапертурним об'єктивом у точці нижче за поверхню ока, не викликаючи жодних пошкоджень на поверхні, але руйнуючи матеріал ока на контрольованій глибині. Гладка поверхня рогівки, яка має важливе значення для зору, залишається цілою та неушкодженою. Шматок, відділений знизу, потім може бути підтягнутий для поверхневого ексимерно-лазерного формування лінзи. Інші медичні застосуваннявключають хірургію неглибокого проникнення в дерматології, а також використання деяких видів оптичної когерентної томографії.

Фемтосекундні лазери

Фемтосекундні квантові генератори в науці використовують для спектроскопії збудження з лазерним пробоєм, флуоресцентної спектроскопії з тимчасовою роздільною здатністю, а також для загального дослідження матеріалів. Крім того, вони потрібні для виробництва фемтосекундних частотних гребінок, необхідних у метрології та загальних дослідженнях. Одним із реальних застосувань у короткостроковій перспективі стане атомний годинник для супутників GPS нового покоління, що дозволить збільшити точність позиціонування.

Одночастотний волоконний лазер виробляється із шириною спектральної лінії менше 1 кГц. Це вражаюче невеликий пристрій із виходом випромінювання потужністю від 10 мВт до 1 Вт. Знаходить застосування в галузі зв'язку, метрології (наприклад, у волоконних гіроскопах) та спектроскопії.

Що далі?

Що стосується інших науково-дослідних застосувань, то ще багато хто з них вивчається. Наприклад, військова технологія, яку можна застосовувати і в інших областях, що полягає в комбінуванні волоконно-лазерних пучків для отримання одного високоякісного променя за допомогою когерентної або спектральної комбінації. У результаті одномодовом промені досягається велика потужність.

Виробництво волоконних лазерів швидко зростає, особливо потреб автомобілебудування. Також відбувається заміна неволоконних пристроїв волоконними. Крім загальних покращень у вартості та продуктивності, з'являються все більш практичні фемтосекундні квантові генератори та джерела суперконтинууму. Волоконні лазери займають все більше ніш і стають джерелом покращення для лазерів інших типів.

Волоконний лазер – це лазер з повністю або частково оптоволоконною реалізацією, де з оптичного волокна виконані посилююче середовище та, в окремих випадках, резонатор.

Волоконний лазер – це лазер з повністю або частково оптоволоконною реалізацією, де оптичного волокнаавиконані посилююче середовище та, в окремих випадках, резонатор. Залежно від ступеня волоконної реалізації лазер може бути цільноволоконним (активне середовище та резонатор) або волоконно-дискретним (волоконний резонатор або інші елементи).

Волоконні лазери можуть працювати в безперервній, а також нано- і фемтосекундної імпульсної пульсації.

Конструкція лазеразалежить від специфіки їхньої роботи. Резонатором може бути система Фабрі-Перо або кільцевий резонатор. У більшості конструкцій як активне середовище використовується оптоволокно, доповнене іонами рідкісноземельних елементів – тулій, ербій, неодим, ітербій, празеодимій. Накачування лазера здійснюється за допомогою одного або декількох лазерних діодів безпосередньо в серцевину волокна або, у потужних системах, у внутрішню оболонку.

Волоконні лазери отримали широке застосування завдяки широкому вибору параметрів, налаштування імпульсу в широкому діапазоні тривалості, частот і потужностей.

Потужність волоконних лазерів – від 1 до 30 кВт. Довжина оптичного волокна – до 20 м-коду.

Застосування волоконних лазерів:

– різанняметалів та полімерів у промисловому виробництві,

– прецизійне різання,

– мікрообробка металівта полімерів,

– обробка поверхонь,

– пайка,

– термообробка,

– маркування продукції,

– телекомунікація (оптоволоконні лінії зв'язку),

– виробництво електроніки,

– виробництво медичних приладів,

– наукове приладобудування.

Переваги волоконних лазерів:

– волоконні лазери є унікальним інструментом, що відкриває нову еру в обробці матеріалів,

– портативність та можливість вибору довжини хвилі волоконних лазерів дозволяють реалізувати нові ефективні застосуваннянедоступні для інших типів існуючих лазерів,

– перевершують інші типи лазерів практично за всіма істотними параметрами, важливими з точки зору їх промислового використання,

– можливості налаштування імпульсу в широкому діапазоні тривалості, частот та потужностей,

- можливість завдання послідовності коротких імпульсів з необхідною частотою і високою піковою потужністю, що необхідно, наприклад, для лазерного гравіювання,

– широкий вибір параметрів.

Порівняння лазерів різних типів:

Параметр	Потрібен для використання у промисловості	СО 2	YAG-Nd з ламповим накачуванням	YAG-Nd з діодним накачуванням	Діодні лазери
Вихідна потужність, кВт	1…30	1…30	1…5	1…4	1…4	1…30
Довжина хвилі, мкм	якомога менше	10,6	1,064	1,064 або 1,03	0,8…0,98	1,07
BPP, мм х мрад	< 10	3…6	22	22	> 200	1,3…14
ККД, %	> 20	8…10	2…3	4…6	25…30	20…25
Дальність доставки випромінювання волокном	10…300	Відсутнє	20…40	20…40	10…50	10..300
Стабільність вихідної потужності	якомога вище	низька	низька	низька	висока	дуже висока
Чутливість до зворотного відображення	якомога нижче	висока	висока	висока	низька	низька
Займана площа, кв.	якомога менше	10…20	11	9	4	0,5
Вартість монтажу, відн.	якомога менше	1	1	0,8	0,2	< 0,05
Вартість експлуатації, відн.	якомога менше	0,5	1	0,6	0,2	0,13
Вартість обслуговування, отн.	якомога менше	1…1,5	1	4…12	4…10	0,1
Періодичність заміни ламп чи лазерних діодів, год.	якомога більше	–	300…500	2000…5000	2000…5000	> 50 000

2000w cw оптико raycus імпульсний волоконний ітербієвий лазер 50 вт 100 квт купити виробник
волоконні твердотільні лазери
різання металів фанери обалденна cernark гравіювання режими глибокого гравіювання волоконним лазером
пристрій ітербієвого волоконного лазера
волоконна машина продаю лазер
принцип роботи виробництво фрязино 1.65 мкм технологія ітербієвий купити ціна ipg лс 1 оптичний для різання металу гравіювання імпульсний принцип роботи верстат оптико застосування потужність своїми руками пристрій схема довжина хвилі зварювання виробник ріже хвилями

Коефіцієнт затребуваності 902

Діодні лазерні модулі Діодні лазерні модулі серії ДЛМ випускаються із вихідною потужністю до 100 Вт. Ці лазери відрізняє компактний дизайн, висока надійність та економічність. Вони працюють на довжині хвилі близько 970 нм, мають ККД від розетки 40-45%, розраховані на кондуктивне або примусове повітряне охолодження, не вимагають заміни будь-яких елементів протягом усього терміну експлуатації. Виведення випромінювання здійснюється по гнучкому оптичному волокну діаметром 0,1...0,3 мм, захищеному металевим кожухом. Для зручності експлуатації модулів до невидимого робочого випромінювання може бути додано малопотужне пілот-лазера червоного або зеленого діапазонів.

У схемі управління лазерного модуля передбачені функції увімкнення/вимкнення вихідного випромінювання, управління вихідною потужністю, контролю параметрів модуля, управління пілот-лазером. Допустимі частоти модуляції вихідного випромінювання – до 50 кГц. Живлення модулів здійснюється від низьковольних джерел постійного струму.

основні переваги
- Компактний дизайн
- Волоконна доставка випромінювання
- ККД до 45%
- Кондуктивне або повітряне охолодження
- модуляція випромінювання з частотами до 50 кГц
- Висока надійність та великий ресурс роботи
- не вимагають обслуговування

Області застосування
- Пайка
- Зварювання пластиков
- Термообробка
- Очищення поверхонь
- Медичні прилади
- Лазерне накачування
- Наукові дослідження

Опції
- Зелений/червоний пілот-лазер

Типова специфікація

Параметри	ДЛМ-5	ДЛМ-10	ДЛМ-15	ДЛМ-30	ДЛМ-50	ДЛМ-75	ДЛМ-100
Режим роботи	Безперервний, з можливістю модуляції до 50 кГц
Максимальна вихідна потужність	5	10	15	30	50	75	100
Довжина хвилі випромінювання	970
Характеристики волокна
Оптичний вихід	Волокно із незахищеним торцем / захищений торець / оптичний роз'єм					Захищений торець / оптичний роз'єм
Довжина волокна, м	до 20 м
Режими роботи
Температурні умови, °С	0…+40
Габарити
Розмір, мм	130 х 230 х 36,5					252 х 220 х 75
вага, кг	3	3	3	5	5	7	8

Безперервні ітербієві лазери

Серія ітербієвих безперервних лазерів ІЛМ розроблена для інтеграції в кінцеве обладнання користувача для різних сфер застосування та розрахована на жорсткі умови експлуатації – при високих рівнях вібрації та забруднень, вологості до 90%, великому перепаді температур. Компактні ітербієві волоконні лазери з діодним накачуванням, що не потребують обслуговування, генерують випромінювання в спектральному діапазоні 1030-1080 нм, яке за допомогою одномодового волокна в захисному металорукаві доставляється безпосередньо до зони впливу. На кінці волокна за бажанням замовника може бути встановлена ​​лінза, що колімує, або оптичний роз'єм.

Низьке енергоспоживання (ККД «від розетки» більше 25-30%), компактний дизайн, відсутність юстованих елементів, повітряне охолодження, висока надійність та великий ресурс на граничних режимах роботи забезпечують важливі переваги іттербієвих волоконних лазерів у порівнянні з лазерами інших типів для даної спектральної області . Вихідна потужність випромінювання може бути промодульована по амплітуді із частотою до 5 кГц. Живлення лазерів серії ІЛМ здійснюється від мережі постійного струму з напругою 24 Ст.

основні переваги
- Вихідна потужність до 120 Вт
- Якість пучка М2

Опції
- Лінійна поляризація
- Довжина волокна до 20 м

Області застосування
- Пайка
- Мікрозварювання
- Термообробка
- Гравірування
- Медичні прилади
- Наукове приладобудування

Типова специфікація

Параметри	ІЛМ-1	ІЛМ-5	ІЛМ-10	ІЛМ-20	ІЛМ-50	ІЛМ-100
Режим роботи	Безперервний, з можливістю модуляції до 5 кгц
Максимальна вихідна потужність, Вт	1	5	10	20	50	100
Довжина хвилі випромінювання, нм	1030 - 1080 (уточнюється при замовленні)
Поляризація	Випадкова
Якість пучка, М 2	1,05
Режими роботи
Температурні умови, °С	0…+40
Потужність, Вт	25	60	90	125	150	240
Характеристики волокна
Оптичний вихід	Коліматор
Довжина волокна, м	2 – 20 м
Габарити
Розмір, мм	165 х 70 х 230				252 х 75 х 220
вага, кг	3	3	5	7	8	8

Безперервні ербієві лазери

Для 1,5 мкм спектрального діапазону НТО «ІРЕ-Полюс» пропонує широкий спектр обладнання для різних галузей застосування лазерної техніки від телекомунікацій до медицини. В підсилювачах та лазерах цього спектрального діапазону використовуються кварцові волокна, леговані ербієм, та високоресурсні лазерні діоди накачування.

Ербієві волоконні лазери серії ЕЛМ – унікальні інструменти, що володіють усіма перевагами волоконних лазерів та працюють у безпечному для очей спектральному діапазоні (1530-1620 нм). Ці лазери, завдяки широкому діапазону вихідної потужності, великої ефективності, високій надійності та широкому набору опцій, є найкращим рішенням для різноманітних завдань з обробки матеріалів, телекомунікації, медицини, наукового приладобудування. Управління приладами здійснюється через інтерфейс, що дозволяє використовувати ЕЛМ як частину технологічної установки, медичного чи наукового комплексів.

основні переваги
- Довжина хвилі випромінювання від 1530 до 1620 нм
- ККД від розетки понад 10%
- Відмінна якість пучка
- Повітряне або водяне охолодження

Опції
- модуляція потужності
- Лінійна поляризація
- Довжина вихідного волокна до 20 м

Області застосування
- обробка матеріалів
- телекомунікації
- Медичні прилади

- Екологічний моніторинг
- Наукове приладобудування

Типова специфікація

Параметри	ЕЛМ-5	ЕЛМ-10	ЕЛМ-20	ЕЛМ-30	ЕЛМ-50
Режим роботи	Безперервний
Потужність, Вт	5	10	20	30	50
Довжина хвилі випромінювання, нм	1550 – 1570
Поляризація	Випадкова
Якість пучка, М 2	1,05	1,05	1,05	1,05	1,05
Режими роботи
Температурні умови, °С	0…+40
Потужність, Вт	50	90	160	240	330
Характеристики волокна
Оптичний вихід	Коліматор
Довжина волокна, м	2
Габарити
Розмір, мм	130 х 230 х 70		252 х 220 х 75
вага, кг	5	5	8	8	10

Безперервні тулієві лазери

Лазерні системи на тулій-активованому волокні створені компанією НТО «ІРЕ-Полюс» спеціально для задоволення збільшеної потреби у високопотужних, компактних, одномодових джерелах випромінювання у спектральному діапазоні 1800-2100 нм у таких галузях застосування, як обробка матеріалів та медицина. Ці системи мають кардинальні переваги в порівнянні з традиційними твердотілими лазерами, оскільки забезпечують високу потужність і якість вихідного випромінювання, мають високу ККД (більше 5% від розетки), компактні, не вимагають юстировок і обслуговування. Доставка випромінювання здійснюється за допомогою одномодового волокна, захищеного металевим кожухом. Лазери серії ТЛМ легко інтегруються в різні комплекси та системи замовника.

Тулієві волоконні лазери серії ТЛМ працюють у безперервному режимі на нижчій поперечній моді (М2

основні переваги
- Одномодовий режим роботи (М2

Опції
- Лінійна поляризація
- Довжина вихідного волокна до 20 м

Області застосування
- обробка матеріалів
- Медичні прилади
- Накачування твердотільних лазерів середнього ІЧ-діапазону та оптичних параметричних генераторів
- Екологічний моніторинг
- Наукове приладобудування

Типова специфікація

Параметри	ТЛМ-5	ТЛМ-10	ТЛМ-30
Режим роботи	Безперервний
Потужність, Вт	5	10	30
Довжина хвилі випромінювання, нм	1800-2100
Поляризація	Випадкова
Характеристики волокна
Оптичний вихід	Коліматор
Довжина волокна, м	2 — 20
Режими роботи
Температурні умови, °С	0…+40
Потужність, Вт	60	120	350
Габарити
Розмір, мм	130 х 230 х 36,5	215 х 95 х 286
вага, кг	5	8	10

Імпульсні ітербієві лазери

Імпульсні волоконні лазери серії АБО забезпечує імпульсне випромінювання із середньою потужністю до 50 Вт та тривалістю імпульсу від 80 до 120 нс. Робочі частоти модуляції лежать у діапазоні від 20 кГц до 100 кГц. Випромінювання виводиться через оптичний волоконний кабель завдовжки до 6 метрів. Вихідний коліматор має оптичний ізолятор, що забезпечує захист від зворотного відображення. Центральна лінія генерації лежить у діапазоні 1060-1070 нм. Лазери серії АБО мають малопотужний червоний пілот-лазер.

Імпульсні лазери серії АБО характеризуються низьким споживанням від мережі постійного струму напругою 24, мають повітряне охолодження за допомогою вбудованих вентиляторів.

Основна сфера застосування лазерів серії АБО – лазерне маркування та гравіювання. Вони також використовуються для прецизійного різання, мікрообробки, лазерного фрезерування.

Основні переваги:
- Вихідна потужність до 50 Вт
- Якість пучка М2

Області застосування:
- Гравірування
- Маркування
- Мікрообробка
- Прецизійне різання
- Наукове приладобудування

Типова специфікація

Параметри	АБО-0,5-10	АБО-1-20	АБО-1-50
Режим роботи	Імпульсний
Енергія в імпульсі, мДж	0,5	1	1
Довжина хвилі випромінювання, нм	1062
Поляризація	Випадкова
Середня вихідна потужність, Вт	10	20	50
Тривалість імпульсу, нс	90 — 120
Якість пучка, М 2	1,4	1,8	1,8
Режими роботи
Температурні умови, °С	0…+40
Потужність, Вт	120	150	240
Характеристики волокна
Оптичний вихід	Коліматор із вбудованим ізолятором
Довжина волокна, м	3
Габарити
Розмір, мм	215 х 95 х 286
вага, кг	8	9	12